NdFeB가 고온 환경에서 자기소거되는 이유는 NdFeB 자체의 물리적 구조에 의해 결정됩니다. 자석이 자기장을 발생시킬 수 있는 이유는 물질 자체에 운반된 전자가 방향에 따라 원자 주위를 회전하면서 자기장력이 발생하고, 이것이 주변에 영향을 미치기 때문이다. 그러나 원자 주위의 전자가 미리 결정된 방향으로 회전하는 것도 온도 조건에 의해 제한됩니다. 다양한 자성 재료는 다양한 온도를 견딜 수 있습니다. 온도가 너무 높으면 전자가 원래 궤도에서 이탈하여 혼란이 발생합니다. 재료의 국지적 자기장이 중단되어 감자가 발생합니다.
NdFeB의 고온 탈자화를 개선하는 방법
해결책:
결합된 NdFeB 영구 자석의 고온 저항 향상: Nd2Fe14B 단계의 Fe를 대체하기 위해 합금 원소 Co를 추가함으로써 자석의 Tc를 높일 수 있습니다. 그러나 과도한 Co는 재료 비용을 증가시킬 뿐만 아니라 영구 자석 재료의 잔류 자기 유도 및 최대 에너지 곱을 감소시킵니다.
소결 NdFeB 자석의 온도 저항을 향상시키는 방법은 다음과 같습니다. 중희토류 Tb 및 Dy는 NdFeB 자석의 이방성 장을 크게 증가시켜 Dy 및 Tb와 같은 중희토류(HRE) 원소를 추가하여 2:14를 대체할 수 있습니다. 위상 1의 Nd는 더 높은 자기 이방성 장을 갖는 (HRE, Nd)2Fe14B 위상(HRE=Dy, Tb)을 형성합니다. 무거운 희토류 원자와 Fe 원자 사이의 반강자성 결합으로 인해 무거운 희토류를 첨가하면 자석의 잔류성과 에너지 곱이 감소하고 비용이 증가합니다.
21세기 초에 등장한 입계 확산 기술은 희토류 영구자석 제조 분야에 있어서 큰 진전이다. 중희토류 원소 또는 희토류 합금을 입계 확산의 형태로 자석에 침투시키는 동시에 자석의 보자력을 효과적으로 증가시키며 중희토류 함량을 크게 줄이고 비용 성능을 향상시킵니다.
NdFeB 소결 영구자석의 보자력 메커니즘에 따르면, 역자화 영역은 입자 표면에 먼저 형성되므로 입자 표면은 자석의 가장 약한 고리이며, 입자 표면의 이방성 장을 증가시키면 입자 표면이 지연될 수 있습니다. 역자화 영역을 형성하여 자석 전체의 보자력을 증가시킵니다. 입계 확산은 초기에 확산제로서 중희토류 원소인 Tb와 Dy의 단순 물질 또는 화합물을 사용합니다. 확산열처리를 통해 중희토류가 자석의 표면에서 결정립계를 따라 자석 안으로 유입되고, 결정립계와 결정립 표면에 분포하여 NdFeB 자석을 향상시킵니다. 끈기 있는. 확산 처리 온도는 일반적으로 Nd-Fe-B 자석의 결정립계에서 희토류가 풍부한 상의 융점보다 높으며, 액체 희토류가 풍부한 상은 원소의 빠른 확산에 도움이 됩니다 입자 경계를 따라. 입계확산은 무거운 희토류를 결정립계에 분포시켜 입자 내부로 거의 들어가지 않도록 함으로써 보자력을 증가시키는 동시에 무거운 희토류가 잔류성에 미치는 악영향을 감소시켜 우수한 종합자기특성을 얻을 수 있다. 또한 연구에 따르면 모터와 발전기가 작동할 때 고온 환경으로 인해 자석 표면이 우선적으로 감자되므로 자석 표면층이 코어보다 보자력이 더 높아야 합니다. 결정립계 확산 과정을 통해 거시적 규모에서 무거운 희토류가 고르지 않게 분포된 자석을 생성할 수 있습니다. 자석의 표면층에는 중희토류가 풍부하여 높은 보자력을 제공하고, 자석의 코어에는 중희토류가 소량만 포함되어 높은 잔류성을 유지합니다. 따라서 결정립계 확산 기술은 무거운 희토류의 보다 효과적인 활용을 가능하게 할 뿐만 아니라 높은 보자력과 높은 자기에너지 곱을 동시에 달성합니다. 현재 산업 생산에서 결정립계 확산 처리된 대부분의 자석의 두께는 4mm 미만이고 8mm를 초과하는 경우는 거의 없습니다.
